Semesteroppgave musikkvitenskap grunnfag, levert 1. juni, 1999.

Forord

En oppgave i musikkteknologi innbefatter delområder fra både matematikk, informatikk, fysikk og musikk. Nettopp denne allsidigheten var det som lokket meg til å skrive en oppgave innen dette feltet. Med universitetsbakgrunn fra alle fagområdene synes jeg det har vært spennende å endelig kunne kombinere erfaringene fra de forskjellige feltene for å skrive en oppgave.

Jeg tok tidlig kontakt med NOTAM og fikk full anledning til å bruke utstyr og programvare fra deres maskinpark. I tillegg ble jeg veiledet i hvordan jeg skulle bruke de forskjellige programmene og lydutstyret. Dette har vært uvurderlig i mitt arbeide, som i all hovedsak har bestått av å lære å bruke og forstå mange forskjellige programmer for signalprosessering og lydsyntese både for PC, Mac og Unix. Mye tid har derfor gått med til å lese bakgrunnsinformasjon og manualer, men dette har vært en spennende læringsprosess. Jeg har lagt vekk på å ikke bare skrive en oppgave, men å stikke hodet inn i et fagfelt som er i drivende utvikling. Selv med kun to ukers døgnkontinuerlig arbeide, føler jeg at jeg har fått en viss oversikt over fagområdet musikkteknologi og kjennskap til endel av utstyret og programvaren som blir benyttet.

For å generere egne lyder har jeg satt meg inn i lydprogrammeringsspråket Csound som i lang tid har vært selve hjørnestenen i digital lydbehandling. Ved å kunne teste ut de forskjellige teoriene i praksis har jeg også forstått mer av de forskjellige elementenes oppbygning.

Denne oppgaven er skrevet i typesettingsprogrammet L^A^TEX. Dette var fordi jeg ønsket å teste ut den omgivelsen som de fleste universitetsfolk (ihvertfall på MatNat) skriver sine oppgaver og avhandlinger i.

For å klargjøre de forskjellige punktene og som illustrasjoner har jeg lagt ved en CD-plate. Gjennom hele oppgaven henvises det til aktuelle spor på CD-platen. En oversikt over sporene på CDen står i appendixet.

Jeg vil takke min veileder Rolf-Inge Godøy på IMT og Bjarne Kvinnsland og Øyvind Hammer på NOTAM for all hjelp.

Innledning

Digital signalprosessering og digitale instrumenter har blitt en viktig del av dagens musikkliv. I løpet av noen få år har disse områdene økt fra å være en kuriositet for spesielt interesserte til å bli ledende innen studiovirksomhet og på instrumentfronten. Jeg har selv blitt imponert over anslag og tone i mitt nye digitalpiano Roland RD-600, og har sett en rekke spennende redigeringsmuligheter i moderne dataprogrammer. Jeg ønsket imidlertid å lære mer om hva som egentlig skjer når jeg spiller på en tangent på pianoet mitt, eller prosesserer en lyd på datamaskinen. Særlig interessant er det å studere noen av områdene som vanskeliggjør et godt resultat, og se hvilke begrensninger og muligheter som ligger i dette.

I begynnelsen av oppgaven gjennomgår jeg en del viktige fysiske elementer. Dette er på ingen måte utfyllende nok, men det er heller ikke rom for nærmere utdypinger i en slik oppgave. Stort sett har jeg forsøkt å forklare alle begreper slik at alle skal kunne forstå det, men i kapitlet om Fourier-omvending forutsettes det en viss bakgrunnskunnskap i matematikk for å forstå formlene. Jeg ønsket allikevel å ta dem med fordi de er såpass sentrale i moderne lydbehandling.

For bedre å forstå hvordan lydsyntese egentlig fungerer forsøkte jeg å programmere en pianotone i Csound. I dag bruker imidlertid de fleste digitalpianoer lydsamplinger, og jeg har også brukt Samplecell for å lage mitt eget samplepiano.

Men hva er egentlig meningen med å forsøke å utvikle et perfekt digitalt instrument? Hvorfor skal man forsøke å etterligne et allerede perfekt akustisk piano? Meningen med å produsere og stadig utvikle bedre digitale instrumenter er ikke for å erstatte vanlige akustiske instrumenter, men er ment som et nyttig supplement.

Når man nevner ordet digitalpiano er det mange mennesker som øyeblikkelig stadfester at et digitalpiano overhodet ikke kan måle seg med akustiske instrumenter. Som en liten test på hvor dyktige folk egentlig er til å høre forskjell på dette, laget jeg en liten blindtest og intervjuet tilfeldige mennesker.

Gjennom oppgaven henvises det ofte til notenavn. Følgende betegnelser benyttes, med start fra de dypeste tonene: 1C, C, c, c1, c2, c3, c4, c5 (Benestad 1985:21).

Lyd

Lydbølger er kompresjoner i luften på samme måte som for eksempel lys. Disse kompresjonene registreres av trommehinnen i menneskeøret og forplanter seg videre til hjernen slik at vi oppfatter signalet som lyd. Lydbølger kan spres i alle medier, men hastigheten varierer avhengig av mediet. I luft med 20 grader celsius beveger lyden seg med 343 meter per sekund. I andre materialer, som for eksempel jern, beveger lyden seg med opptil flere kilometer per sekund, mens hastigheten i vann er svært liten. Forskjellige instrumentlyder får gjerne noe av sin spesielle klang på grunn av hastigheten i materialet som instrumentet er laget av.

Men hva er egentlig en bølge? Matematisk kan den settes opp ved hjelp av likningen

hvor lille a betyr at det er et analogt signal, {width=“16” height=“14”} er amplituden, f er frekvensen i hertz, t er tiden i sekunder og {width=“11” height=“14”} er fasen (Proakis 1992:13). En helt ren lydbølge ser altså ut som en sinusfunksjon som i figur 1.

Fra en lydkilde spres signalet i alle retninger akkurat slik som bølgene fra en sten som kastes i vannet. Men ettersom bølgene beveger seg vekk fra kilden, er det viktig å huske på at lydstyrken blir mindre. Lydstyrken avtar faktisk med ganske nøyaktig kvadratet av avstanden til lydkilden.

For å kunne forstå videre arbeid med digitalisering av lyd, er det viktig at man kjenner til begrepene amplitude, frekvens, klangfarve, dynamikk og beats

Amplitude

Amplituden er det vertikale utslaget i en funksjon (figur 1), og angir lydens styrke målt i desiBel (forkortes dB). Dette er en logartimisk enhet, slik at hvis man for eksempel tredobler amplituden vil man nidoble lydstyrken. Derfor er det viktig at ``vi ikke kan øke amplituden lineært og så regne med at vi får et naturlig crescendo. Vi må istedet bruke en eller annen eksponensiell funksjon’’ (Hammer 1997: 21).

Mennesket er istand til å skille to lyder med 1 dB forskjell og kan høre lyd opp til 120 dB før det gjør vondt. Når vi vet at det dynamiske området er definert som maksimumgrense over skillegrense, gir dette en verdi på 120 dB for menneskets øre. Vanlig lydutstyr har gjerne et dynamisk område på rundt 100 dB, og det er viktig å ta hensyn til dette når man arbeider med studioutstyr.

Frekvens

Perioden til en bølge er gitt ved tiden, målt i sekunder, fra en bølgetopp til den neste. Frekvens er definert som den inverse av perioden, og er et mål på hvor ofte svingningen gjentas i løpet av et sekund. Frekvens måles i hertz (Hz), og vi oppfatter den som tonens høyde. Enstrøken a har siden 1953 (Benestad 1985:60) vært definert med en frekvens på 440 Hz, det vil si at strengen beveger seg med 440 svingninger per sekund. På samme måte som for amplituden, er også frekvensen en logaritmisk enhet. Dette passer med at vårt notesystem er bygget opp slik at hvis man dobler frekvensen til en tone, hører vi dette som et oktavsprang opp. Tonen a2 har derfor en frekvens på 880 Hz, mens a har en frekvens på 220 Hz. Dette er svært nyttig når man arbeider med synthesiezere ettersom man enkelt kan bestemme frekvensen til enhver tone, kun ved å ta utgangspunkt i en annen tones frekvens og multiplisere denne med forholdet mellom de to tonene.

Klangfarve

Klangfarven er den unike formen til en lyd som gjør at man kan skille den fra en annen. En helt ren tone har gjerne form som en sinusfunksjon og er jevnt periodisk i tidsspekteret. Alle vanlige akustiske instrumenter har imidlertid en mye mer avansert oppbygging. Når for eksempel en pianostreng klinger, er lyden sammensatt av en rekke forskjellige sinus-funksjoner.

Matematikeren Fourier viste hvordan “enhver periodisk funksjon kan konstrueres ved å summere et antall sinus- og cosinus-funksjoner, hver med en frekvens som er et heltallsmultiplum av frekvensen til den periodiske funksjonen” (Hammer 1997:18). I tillegg adderes flere deltoner som kommer fra for eksempel resonans i instrumentet. Totalt skaper alle disse bølgene den kompliserte bølgefunksjonen som mennesket oppfatter. En forandring i en av parameterene vil altså være med på å endre klangfarven, og det vil mennesket kunne registrere og memorere for senere gjenkjennelse. Det er derfor vi klarer å skille mellom lyden fra for eksempel et piano og en obo.

Dynamikk

Vi har sett litt på hvordan en tone er bygget opp, men har ikke sett på hvordan den utvikler seg over tid. Når man hører på en pianotone (spor 4), merker man at den endrer seg hele tiden. Både lydstyrken, frekvensen og klangfarven forandres gjennom forløpet og er med på å skape det endelige inntrykket.

For det første endres amplituden kontinuerlig. Når en pianotone slås an, inntreffer nesten umiddelbart et maks-nivå i lydstyrken som kalles attack. Deretter følger en decay når amplituden langsomt dør ut. I tillegg må man ta hensyn til hvordan lyden skal være når man holder en pedal inne (sustain) og når man slipper pedalen (release). For noen år siden var det vanlig at de fleste synthesizere kun tok hensyn til disse fire punktene, populært kalt ADSR (Attack-Decay-Sustain-Release) (Hammer 1997:25). En slik beskrivelse av tonen over tid kalles gjerne for tenvelope og visualisert i tidsspekteret kan dette se ut som i figur 2. Her er de fire punktene tegnet lineært med knekkpunkter på grafen. For å gi en mer realistisk overgang mellom de forskjellige delene tegnes en slik envelope vanligvis mer buet og gjerne med en eksponensiell decay. Det viste seg imidlertid fort at bare fire punkter ble for lite for å beskrive en tone særlig realistisk, så de fleste moderne synthesizere bruker gjerne mange flere knekkpunkter og har en mengde med forskjellige innstillinger for å endre lydparametrene.

Dynamikk i frekvensen er også svært viktig. Hvis man skal spille forskjellige toner kan man da enkelt minske eller øke hastigheten, med en endring i tonehøyde som resultat. Det kan også være aktuelt å endre frekvensen på en enkelt tone for å lage for eksempel glissando eller vibrato på enkelttoner (Hammer 1997:26).

For å skape en naturtro lyd må også klangfarven varieres. En pianotone har for eksempel en helt annen klang i selve anslaget enn når den er like ved å dø ut. å endre på denne parameteren krever mange beregninger og har tidligere vært begrenset av maskinvaren. Med dagens raske maskiner har man i større grad mulighet til å endre klangfarven kontinuerlig.

Beats

Hvis to toner med nærliggende frekvenser spilles samtidig vil man kun høre en tone med en frekvens som ligger midt mellom de to opprinnelige tonene. Denne tonen vil pulsere med en frekvens som er lik differansen mellom de to opprinnelige tonene. Dette kalles beats og antallet beats per sekund er lik forskjellen mellom de to frekvensene. La oss for eksempel spille en tone med frekvens 440 Hz og en annen med 445 Hz samtidig. Da vil vi høre en tone med frekvens 442,5 Hz som pulserer med en frekvens på 5 Hz. Denne effekten brukes blant annet når man stemmer en gitar eller et piano, for man kan da justere strengene til man ikke lenger hører noen beat-frekvens. Beats mellom to toner kan bli oppfattet av øret opp til en forskjell i frekvens på omtrent 15 Hz (Resnick 1992: 456). Når forskjellen blir større enn dette hører vi hver tone for seg, i et dissonerende eller konsorende intervall.

Analog/digital

En vanlig lydbølge er kontinuerlig både i tid og amplitude. Vi sier da at signalet er analogt, at det er definert i alle punkter og at oppløsningen er uendelig. Et digitalt signal registreres derimot som en lang streng av binære tall, enten med verdien 1 (på) eller 0 (av). Et digitalt signal er tids- og amplitudediskret, det er kun definert i de målte verdiene, og vi vet ingenting om forløpet mellom punktene.

Hvis vi ser på et mikrointervall av en lyd, kan vi definere en spesifikk nivåverdi for utslaget, et tall som definerer hvor tonen befinner seg i forhold til et nullnivå. Vi sier da at vi har registrert et sample. Når vi flytter oss til det neste mikrointervallet får vi en ny verdi, og slik kan vi fortsette bortover en lyd. Nøyaktig det samme skjer i en digitaliseringsprosess. Da er det gjerne en analog-digital (A/D) omformer som gjør målingene og lagrer dem i for eksempel en datamaskin.

Hvor små intervallene mellom hver måling er bestemmes av samplingsfrekvensen. Dette er et tall som forteller hvor mange samplinger som blir gjort per sekund. Regelen når man arbeider med digitalisering av lyd er at samplingsfrekvensen må være mer enn dobbelt så høy som den største frekvensen i stykket man tar opp (Hammer 1997:18). Halvparten av samplingsfrekvensen kalles for Nyquist-frekvensen og hvis lydsignalet overstiger denne verdien kan man enten risikere at signalet ikke registreres i det hele tatt, fordi det faller i et udefinert område, eller at det foldes nedover og simulerer falske frekvenser. Når vi vet at mennesket kan høre verdier opp til 16-20 kHz (avhengig av alder), bør samplingsfrekvensen være det dobbelte av dette hvis vi skal ta opp lyd i hele det hørbare spekteret. Det er nok derfor samplingsfrekvensen på CD-plater er satt til 44,1 kHz.

Like viktig som å bestemme samplingsfrekvensen er det å definere hvor stor oppløsningen skal være. Det vil si hvor mange forskjellige verdier man kan velge mellom når man skal beskrive utslaget. I dag er det vanlig å bruke en oppløsning på 16 bit som tilsvarer 2^16^ = 65536 punkter. Selv om dette virker som en stor verdi, viser det seg allikevel at nyansene i musikken begrenses. Mange nyere profesjonelle konvertere kommer i dag med oppløsninger på opptil 24 bit.

Når det digitale signalet skal spilles av er det viktig at avspillingsfrekvensen er den samme som samplingsfrekvensen, ellers vil man oppleve en endring i tonehøyde. Når dette er sjekket, sendes den binære tallrekken gjennom en digital-analog (D/A) omformer som skaper spenninger tilsvarende de lagrete verdiene. Deretter sendes signalet gjennom et skarpt lavpassfilter som kutter frekvenser over Nyquist-frekvensen. Til slutt forsterkes signalet slik at man kan høre lyden.

Fourieromvending

Et av de mest sentrale hjelpemidlene i digital lydbehandling kalles Fouriertransformasjon, etter den franske matmatikeren og fysikeren Jean-Baptiste Joseph Fourier. Han oppdaget at det er en likhet mellom en funksjon av en frekvens og summasjon av funksjoner av tiden t. Matematisk er dette gitt ved

og tilsvarende blir

når x(t) er en funksjon av tiden t og X(F) er en funksjon av frekvensen f. Fra likningene (2) og (3) ser vi at det eneste som skiller transformasjonen og dens inverse er indeksen til {width=“11” height=“14”}. Det er derfor enkelt å benytte transformasjonen til å regne både til og fra delfrekvensense (Moore, 1990:62).

Men disse formlene tar utgangspunkt i en lineær kurve og integrerer fra minus uendelig til pluss uendelig. Et digitalt signal er kun et endelig antall definerte punkter. Når man skal omvende et diskret digitalt signal brukes isteden DFT, den diskrete Fourier transformasjonen. Denne formelen tar utgangspunkt i samplinger av det underliggende, kontinuerlige spekteret av den underliggende, kontinuerlige bølgeformen (Moore 1990:64-65). Etterhvert har det også blitt utviklet en FFT (Fast Fourier Transform) som bruker en logaritmisk funksjon istedenfor en kvadratisk funksjon for å løse summasjonen (ib. 81-82). Særlig på større beregninger er denne svært tidsbesparende, og derfor er det denne metoden som i all hovedsak benyttes idag.

Men hva er det egentlig som skjer når man gjør en slik omforming. Jo, ved å bruke en datamaskin til å kjøre Fouriertransformasjon på en lydbølge får man et diagram hvor deltonenes amplituder vises som funksjon av frekvensen. Lyden er da vist som et spektrogram i frekvensdomenet (Hammer 1997:23). Eller som det blir sagt: “The Fourier transform … is used in many fields of science as a mathematical or physical tool to alter a problem into one that can be more easily solved’’ (Hoffman, u.å.). På samme måte kan man reversere prosessen og bygge opp en tone ved å addere heltallsmultipler av grunntonefrekvensen. I utgangspunktet kan man da sette opp en matematisk formel for en hvilken som helst tone for deretter å lage en perfekt reproduksjon av klangen.

Fysisk analyse av pianolyd

Det er fint å forstå teorien bak lyd og akustikk, men jeg ønsket å teste ut hvordan det hele utarter seg i praksis. Jeg laget derfor et lite forsøk for å undersøke lyd fra forskjellige pianoer.

Opptak av pianolyd

Til de digitale opptakene brukte jeg en Tascam DAT-spiller og to Neuman KM 100 kondensatormikrofoner. Mikrofonene stod på stativer i 1,5 meters høyde, omtrent to meter fra instrumentet, og med en innbyrdes avstand på 20 cm. De var rettet mot høyre og venstre kant i forhold til instrumentet for å simulere posisjonen til menneskets ører. Opptakene ble gjort i 16 bits stereo og med en samplingsfrekvens på 44,1 kHz. I bildene under har jeg mikset de to kanalene sammen for at det skal være mer oversiktlig å se signalet.

De akustiske opptakene ble gjort på et Yamaha og et Steinway flygel. Desverre var Steinway flygelet relativt ustemt både i forhold til seg selv og til de andre instrumentene. Opptak av digitalpiano gjorde jeg gjennom den konstante linje-utgangen på et Roland RD-600 (figur 3). Her benyttet jeg hovedinstrumentet A11 uten effekter, chorus eller reverb på lyden. På alle instrumentene spilte jeg alle C’er fra 1C til c5, ved å slå an tonen og la den klinge helt ut. Tonene kan høres i spor 1-24. I tillegg tok jeg opp tonen c1 med sustain-pedalen nede (spor 25-27).

En pianotone

De fleste vet hvordan et piano høres ut, og klarer å gjenkjenne denne lyden blant mange andre lyder. Lyden fremkommer ved at en tangent trykkes ned slik at bakenden av tangenten vipper opp og slår på en hammer, som til slutt treffer selve strengen. I tillegg heves dempeputen på den aktuelle strengen, slik at tonen kan klinge fritt. Tidsforløpet av en pianotone er vist i figur 4. Til venstre er det et bilde av hele tonen, mens det til høyre er zoomet inn på attack og decay. Vi ser at attack-delen av tonen er svært kort slik at maksutslaget av lyden inntreffer nesten umiddelbart. Deretter følger en rask decay som ser tilnærmet eksponensiell ut. Så følger den betydelig lengre sustain-delen hvor tonen langsomt dør ut.

Tonene fra 1C til c5

I figur 5 ser vi tonene 1C, c1, c3 og c5 som er laget ved hjelp av programmet SND. Grafene til venstre viser lydstyrken varierende med tiden. Tidsaksen er justert for hver lyd slik at vi får med omtrent halvparten av hver av tonene. Det er interessant å legge merke til at tonene med lave frekvenser varer lenger enn tonene med høy frekvens. Tonen 1C varer omtrent 25 sekunder, c1 omtrent 15 sekunder, c3 omtrent 10 sekunder og c5 i underkant av 4 sekunder. I det nederste bildet kan det se ut som c5 har en mye mer ujevn kurve enn c3. Dette er kun fordi det er zoomet mer inn på c5.

Noe som er interessant å legge merke til er hvordan sustain-delen av tonene ser ut til å ``pulsere’’. Dette gjelder også for tonen 1C, selv om det i figur 5 er mest synlig i tidsspektrene til tonene c1 og c3. I tonen c3 er det en innsnevring i lydstyrken ved omtrent ved 0,5 sekunder, deretter øker lydstyrken igjen og synker til en ny minimumsverdi ved 1,7 sekunder. Denne effekten skyldes beats og interferens mellom de forskjellige strengene. En slik pulsering er vanlig og en av de vanskeligste delene å simulere ordentlig på et digitalt piano.

Bildene til høyre i figur 5 viser frekvensspekteret for hver av de fire tonene. Her er det brukt en Fourier-omvending på det første punktet i tidsspekteret, med en vindusbredde på 4096 punkter. For hver tone kan vi se at det er en eller flere topper som markant skiller seg ut. Dette er da etter all sansynlighet grunntonen eller en av dens nærliggende. Verdiene til frekvens og relativ amplitude for de største toppene står i tallkolonnene helt til høyre. Alle disse verdiene er beregnet i begynnelsen av attacket og kan derfor være noe upresise for å angi den generelle grunntonefrekvensen for tonen. De viser imidlertid at 1C har grunntone nær 32 Hz, c1 nær 265 Hz, c3 nær 1050 Hz og c5 nær 4361 Hz. Tonen c1 skal egentlig være på omtrent 261 Hz, så de beregnete verdiene stemmer ganske bra. En kontrollregning viser også at en dobling i frekvens gir en stigning på en oktav.

Tonen c1

Figur 6 viser et forstørret tidsspekter for tonen c1 fra henholdsvis Roland, Yamaha og Steinway. Her kan vi se bølgeformen i tidsrommet fra 0 til 0,03 sekunder akkurat i attack-fasen. Det er interessant å legge merke til hvor forskjellige bølgene ser ut, selv om de høres relativt like ut når de spilles av etter hverandre (spor 29). Dette skyldes at de er bygget opp av forskjellige sinufunksjoner. Faseforskjell mellom de forskjellige delbølgene kan være grunnen til at lydene ser svært forskjellige ut, men lyder ganske likt. Legg merke til hvor harmonisk Steinway-tonen ser ut i forhold til de andre. Dette passer med at denne tonen høres litt mykere ut i klangen.

Lydsyntese

På grunn av en enorm utvikling innen maskinvare og datamaskiner de siste årene, har det også blitt brukt en mengde forskjellige metoder for å syntesere, eller kunstig skape lyd. Felles for alle er at man er avhengig av en oscillator som kan generere de forskjellige funksjonene som angis, og at man har en forsterker som varierer amplituden på signalet. I tillegg er det vanlig å bruke forskjellige former for envelope for å forme hver tone slik man ønsker. Jeg skal her presentere noen av de mest sentrale teknikkene som har vært i bruk de siste årene.

Additiv syntese

Additiv syntese går ut på at man adderer sinusfunksjoner for å skape en tone. Vanligvis gjøres dette ved å gi verdiene til de forskjellige frekvenstoppene man ønsker og de respektive amplitudeverdiene. Deretter anvendes en av metodene for Fourieromvending og man får den sammensatte lyden. Hvis man er nøyaktig med å angi frekvenser kan man på denne måten produsere svært avanserte lyder. Problemet er gjerne at denne metoden medfører mange beregninger. Det har derfor vært vanlig å bruke den inverse av FFT (Fast Fourier Transform), som utfører beregningene mye raskere enn vanlig Fouriertransformasjon (Hammer 1997:49).

Subtraktiv syntese

Istedenfor å legge til funksjoner, tar man utgangspunkt i en lyd som er rik på overtoner og subtraherer deretter deler av lyden. Som startbølger kan man bruke sinus, firkant, sagtann, pulstog eller samplede lyder. En sagtann-bølge inneholder alle de harmoniske overtonene, med en gradvis senking av amplituden for hver av de harmoniske. En firkantbølge er bygget opp av kun de oddeharmoniske overtonene, mens pulsbølgen består av alle de harmoniske overtonene med samme amplitude. Hele poenget er at man sender et slikt signal gjennom et filter og så kommer en lyd ut. Det er vanlig å bruke lavpassfiltere som kutter bort frekvenser over en viss verdi. Ved å endre på cut-off frekvensen på filteret kan forskjellige lyder synteseres. Dette var en populær metode i mange av de tidlige synthesizerne, fordi den ikke krever mer enn noen få oscillatorer og filtre for å lage mange forskjellige lyder (Svinndal 1992:8-11).

FM-syntese

FM-syntesen har vært svært mye brukt i synthesizere og lydkort til datamaskiner. Den går i all hovedsak ut på at man bruker en oscillator til å sette opp en bærebølge (carrier). Deretter benyttes en lavfrekvent oscillator (LFO), som kalles modulator, for å styre frekvensen til bærebølgen. Klangfarven til tonen avhenger av forholdet mellom de to frekvensene, og kalles modulasjonsindeksen. Vanligvis brukes det flere oscillatorer for å endre lyden. En envelope på modulator endrer klangfarven, mens envelope på carrier endrer dynamikk i styrken. Ved å kombinere disse kan man lage en generell operator som kan inngå i en algoritme (Hammer 1997:50). Denne metoden ble svært populær, og blant annet Yamaha utviklet en serie med synthesizere som brukte denne teknikken. Metoden har imidlertid sine begrensninger og brukes nesten ikke lenger idag:

``In playback of music, synthesis allows for creation of many different sounds which are not otherwise available. … But FM synthesis is only one method of generating sounds, and is not a particularly realistic method. In fact, though developed for professional musical instruments, FM synthesis is largely obsolete in that market today’’ (White 1996).

Sampling

Sampling er ikke egentlig en ``ren synteseform’’. En sampler gjør et opptak av en lyd og kan deretter spille den av igjen. Dette gir i utgangspunktet en identisk tone når man spiller den av. Når man ønsker å variere tonehøyden endres avspillingshastigheten til den aktuelle lyden. Tilsvarende brukes en forsterker for å variere lydstyrken. Det er denne metoden som i all hovedsak brukes i lydkort og digitalpianoer i dag, gjerne sammen med noen av de andre syntesemodellene. Men det er ikke gitt at resultatet blir bra ved å bruke samplinger for å lage lyder, noe jeg kommer tilbake til i neste kapittel.

Fysisk modellering

De siste årene har fysikerne begynt å forstå hvilken funksjon og innvirkning hvert enkelt element i et instrument og dets omgivelser har for den endelige lyden. Når hver liten detalj som for eksempel hammerens slag på strengen, interferens mellom strengene og resonans i kassen kan beskrives fysisk, skulle det være mulig å modellere en tone. I tillegg vil et instrument basert på fysisk modellering kunne reagere realistisk på forskjellige spilleteknikker, for eksempel variasjon i anslag på tangenten. Dette krever naturlig nok svært mange beregninger, og man kan ende opp med å måtte løse likninger med tusenvis av ukjente. Med utviklingen av kraftige datamaskiner og stabile programmer er dette mulig, selv om det kan ta lang tid.

Modalys er et dataprogram basert på fysisk modellering. Her opererer man i et grafisk brukergrensesnitt hvor man enkelt kan plassere forskjellige elementer i et virtuelt rom på skjermen. Valgmulighetene spenner over alt fra strenger, en resonanskasse og hammere som slår, til å definere flere strenger som klinger med og pedalbruk. Til slutt kan man velge hva slags rom instrumentet befinner seg i før man ber maskinen regne ut lyden. I utgangspunktet virker det svært enkelt å lage en god lyd, men det kreves mye erfaring før man får et tilfredsstillende resultat.

Denne typen modellering er selvfølgelig også avhengig av hvordan de forskjellige elementene er beskrevet matematisk. Det er vanlig å ta utgangspunkt i fysiske målinger av et instrument, og da minsker fleksibiliteten betraktelig. Foreløpig er dette en relativt ny metode, så det utvikles stadig nye pakker med beskrivelser av instrumenter eller instrumentdeler.

En slik beskrivelse er Karplus-Strong-algoritmen. Dette er egentlig et filter laget for å syntesere lyden av klimpring på en streng. La oss tenke oss at vi sitter på et bestemt sted på en streng og observerer hvordan denne beveger seg i dette punktet. Når strengen slås an spres lydbølgene i begge retninger vekk fra dette punktet. Bølgene treffer hver sin ende av strengen og reflekteres tilbake. Hele tiden foregår det imidlertid en dempning av signalet på grunn av friksjon mellom streng og luft og de fastspente punktene. Strengen fungerer altså i seg selv som et lavpassfilter, som begynner med å fjerne de høyeste frekvenskomponentene. I tillegg opplever vi en interferens når bølgene fra hver side ``treffer’’ hverandre. Bølgene beveger seg frem og tilbake på strengen og interfereres og filtreres mer for hver gang, helt til lyden dør helt ut.

Pluck er en Karplus-Strong algoritme som gir en svært realistisk lyd (spor 31). Den er også et godt utgangspunkt for syntese av mange forskjellige lyder (Hammer 1997:59-60).

Forsøk på syntese av pianolyd

Jeg ønsket å teste om jeg kunne klare å syntesere en pianotone helt fra grunnen av ved å bruke forskjellige synteseprinsipper. Som verktøy benyttet jeg lydsynteseprogrammet Csound. Programmet fungerer som en kompilator som leser en orkesterfil og en partiturfil og lager en lydfil på bakgrunn av de oppgitte verdiene.

Jeg bestemte meg for å lage pianotoen c1. Første punkt var da å finne ut hvilken grunntonefrekvens denne tonen har. Dette kan jeg beregne ved å se på forholdstallet mellom c1 og a1 som er 3:5. Når a1 har frekvens 440 Hz, gir dette at c1 er 264 Hz. Jeg ønsket å se på frekvensspekteret fra en av pianotonene jeg hadde tatt opp, så jeg brukte programmet SND for å Fourieromvende pianotonen c1. Verdiene jeg fikk var som i tabell 1. Her er grunntonen på 261 Hz, så jeg valgte å bruke denne verdien istedenfor min beregnete frekvens.

f1 0 4096 10 1 

;instrument    Start    Varighet
;   i1          0          4 
;   i2          0          4
    i3          0.03       8   ; Lyd
    i4          0          1   ; Strenganslag
    i99         0          9   ; Klang i 5 sek.
 e

 
sr = 44100                ; Samplerate
kr = 4410                 ; Kontrollrate
ksmps = 10                ; Forskjell sr/kr
nchnls = 1                ; Antall kanaler
garev init 0              ; Initialisering av garev

instr 1                   ; Enkelttone 261 Hz
a1 oscil 10000,261,1
out a1
endin

instr 2                   ; Resampling fra hetro-fil
a1 adsyn 1,1,1,"4c1.hetro"  
out a1
endin

instr 3 
a1 oscil 10000,261,1      ; Grunntone med frekvens 261 Hz
a2 oscil 3870,523,1    
a3 oscil 2120,786,1 
a4 oscil 3440,1048,1 
a5 oscil 1830,1313,1 
a6 oscil 1550,1846,1 
a7 oscil 975,2386,1 
a8 = a1+a2+a3+a4+a5+a6+a7 ; Sammenlegging av forskjellige toner
a9 expseg 1,1,.3          ; Eksponensiell decay 
a10 = a8*a9
a11 pluck 200,261,261,0,1 ; Attack med Karplus-strong
a12=a10+a11
garev = garev+a12         ; Initialisering til romklang
out a12
endin

instr 4                   ; Strenganslag med Karplus-Strong
a1 pluck 2000,261,261,0,1
a2 linen a1,.1,p3,p3*.3
out a2
endin

instr 99                  ; Romklang
  asig reverb garev*.1,2  ; 2 sekunders klang
  out asig
  garev = 0
endin